双膜理论（two-film theory），为气液界面传质过程的经典理论。由惠特曼（W.G. Whitman）和刘易斯（L.K. Lewis）于20世纪20年代提出，模型经多次改进，已成功用于环境中化合物在大气—水界面间的传质过程，较好地解释了液体吸收剂对气体吸收质的吸收过程。

气体吸收是气相中的吸收质经过相际传递到液相的过程。当气体与液体相互接触时，即使在流体的主体中已呈湍流，气液相际两侧仍分别存在有稳定的气体滞流层（气膜）和液体滞留层（液膜)，而吸收过程是吸收质分子从气相主体运动到气膜面，再以分子扩散的方式通过气膜到达气液两相界面，在界面上吸收质溶入液相，再从液相界面以分子扩散方式通过液膜进入液相主体，双膜理论就是以吸收质在滞流层内的分子扩散的概念为基础而提出的[1] 。

传质阻力resistance to mass transfer在气液色谱过程中，溶质分子不断进出于流动相和固定液相之间，但溶质在此两相之间的平衡不是瞬间完成的。溶质由流动相至两相界面，再由两相界面至流动相内，反复发生质量传递过程，除纵向扩散外，所有阻碍溶质在两相间达到平衡的因素都归于传质阻力。由于这些阻力存在，使色谱峰产生区域扩展。传质阻力与流速、溶质扩散系数、液膜厚度、载体粒径等有关。[1] [2]

对流传热基本计算式——牛顿（Newton）冷却公式（Newton‘s law of cooling）中的比例系数，以前又称为对流换热系数，是由流体内部各部分质点发生宏观运动而引起的热量传递过程，只能发生在有流体流动的场合单位是W/(㎡*K)，含义是对流换热速率，反应了对流传热的快慢，对流传热系数越大，表示对流传热越快。对流传热系数分为局部总传热系数和总传热系数，总传热系数总是接近于α小的流体的对流传热系数。[1]

对流传热是热传递的一种基本方式，它是在流体流动进程中发生的热量传递的现象。[1] 主要是由于质点位置的移动，使温度趋于均匀。虽然液体和气体中热传递的主要方式是对流传热，但也常伴有热传导。通常由于产生的原因不同，有自然对流和强制对流两种。根据流动状态，又可分为层流传热和湍流传热。化学工业中所常遇到的对流传热，是将热由流体传至固体壁面（如靠近热流体一面的容器壁或导管壁等），或由固体壁传入周围的流体（如靠近冷流体一面的导管壁等）。这种由壁面传给流体或相反的过程，通常称作给热。

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