从宇宙大爆炸开始证欧拉公式
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就当是分析学复健了
2026年05月27日 01点05分 1
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对任一复数 z ,
e^iz = cosz + i sinz .
2026年05月27日 01点05分 2
@plu_icesheep 还真是,所以才说分析学复健的[滑稽]
2026年05月27日 02点05分
真正的问题只有一个,就是当 y 为实数时,如何定义 e^{iy} 这个记号代表的含义。
2026年05月27日 02点05分
level 1
先叠甲:
1. 不是真的从公理开始证,基础主要是定义上的,不是结构上的。
2. 由于三角函数要用平面几何里的朴素定义,所以严格意义上来说不是100%严谨的,但我想了下应该也够了。
3. 过程中请不要插楼,会删。
2026年05月27日 01点05分 3
当然每层楼的回复,以及写完过程以后的楼层是欢迎讨论的,如果真的有人看的话……
2026年05月27日 01点05分
level 1
Proof.(假装是斜体[滑稽])
2026年05月27日 02点05分 4
level 1
首先,对于任何 >0 的实数 a ,
可以定义 a 的整数次幂。

也可以定义 a 的(1/n)次幂,n 是非 0 整数。

然后就可以定义 a 的有理次幂,并且验证这个【有理次幂】确实是良定的。
2026年05月27日 02点05分 5
(我说这是宇宙大爆炸就是宇宙大爆炸[怒]
2026年05月27日 02点05分
另外我想了一下,好像只需要定义 >1 的实数的幂,就够了。但以防万一还是多定义点吧
2026年05月27日 02点05分
@愿意去相信幻觉 3个月后重看,这里对于 >0 的实数定义有理次幂,还是很有必要的,证明里实际会用到。不能只定义 >1 的幂
2026年08月26日 10点08分
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然后可以证明 a 的有理次幂在有理点上连续的。(利用指数的乘积性质)

进而可以连续地定义 a 的所有实数次幂,并且 a 的实数次幂也是连续的。
2026年05月27日 02点05分 6
level 1
现在,我们知道了对于所有 >0 的实数 a ,a 的实数次幂都是有定义的,并且是连续的。

下面需要证明对任意 a>0 ,a^x 是可导的。
2026年05月27日 02点05分 7
补充一下:连续地定义完 a 的所有实数次幂之后,指数的那些乘积性质也是可以连续地证明的,所以后面也可以直接用。
2026年05月27日 02点05分
我在写什么[呵呵],纠正:应该是【下面需要证明对任意 a>1 ,a^x 是可导的。】
2026年05月27日 03点05分
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不难看出,因为 a^(x+y) = a^x a^y
所以 a^x 在 R 上可导,当且仅当在 x=0 处可导。
所以只需要证明 (a^x — 1)/(x)在 x → 0 时极限存在且有限就行了。
2026年05月27日 02点05分 8
补充一下:这里只需要证 x → 0_+ 就行了,也就是只需要证 x=0 处的右侧极限就行了,左侧极限可以通过指数乘积性质直接得到。
2026年05月27日 03点05分
level 1
做个代换,令 a^x — 1 = y

则只需证明 log_a [ (1+y)^(1/y) ] 在 y→ 0 时极限存在且有限。

(定义了 a^x 自然可以定义对应的反函数 log_a ( x ) , a^x 的连续性保证了 log_a ( x ) 的连续性)

而 (1+y)^(1/y) 在 y→ 0 时的极限存在是可以独立证明的。

(可以证明 [ 1+(1/b) ] 的 b 次方在 b → + ∞ 时有有限的极限,
用数列极限 [ 1+(1/n) ] 的 n 次方的单调有界性,以及夹闭定理)

所以 (1+y)^(1/y) 在 y→ 0 时有有限的极限,并且这个极限 > 1 .


记这个极限为 L .
2026年05月27日 03点05分 9
L 其实就是 e,但为了强调这个定义的来源,下面还是会用很多 L
2026年05月27日 03点05分
顺着8楼的补充说明,这里也是只需要考虑 y → 0_+ 就可以了, b → + ∞ 不用改
2026年05月27日 03点05分
level 1
也就是说,可以证明对任意 a > 1,
a^x 在 R 上可导,并且 x=0 处的导数是 1/(log_a L) ,其中 L > 1 .
2026年05月27日 03点05分 10
level 1
取 a = L,这样 L^x 在 x=0 处的导数就是1,并且 L^x 在整个 R 上的导函数就是 L^x 自己。
2026年05月27日 03点05分 11
level 1
(ok,最难写的地方搞定了)
于是,可以证明 L^x 在 R 上收敛到那个经典的幂级数,于是在 C 上也是收敛的。

由于 L 的定义式其实就是 e 的定义式,
所以 L 的复数次幂,也就是 e 的复数次幂,就全部定义出来了。
2026年05月27日 03点05分 12
下面就不用 L ,只用 e 了
2026年05月27日 03点05分
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由幂级数的形式,可以把
e^it 写成实部和虚部两个部分,即
e^it = x_1(t) + i x_2(t) , 其中 t 是实数。
于是下面只需要证 x_1, x_2 都是对应的三角函数就行了
2026年05月27日 03点05分 13
x_1, x_2 都是关于 t 的实函数
2026年05月27日 04点05分
幂级数的展开是在实数范围内讨论的,事实上你还没有定义复指数幂是什么
2026年05月29日 13点05分
@想不出196 幂级数确实是在R上提出来的。但那个特定的形式幂级数,本身在C上就是收敛的,进而可以逐点地定义复指数幂。
2026年07月10日 12点07分
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下面考虑匀速圆周运动

(也可以完全用圆的参数方程的语言来说,但我个人认为提圆周运动更“几何”一些,大概…)

( r ,r ) = 常数,即位置向量 r 和自己的内积是常数。

求一阶导可以得出 ( r ' ,r ) = 0,即 r 的一阶导和 r 正交。

再求一次导可以得出 ( r '' ,r ) = — ( r ' ,r ' ),由于是匀速,所以 ( r '' ,r ) 等于一个负的常数。


也就是说,r '' 沿半径方向的分量是不变的,
而又因为是匀速,所以 r '' 是没有沿切向方向的分量的。

所以, r '' 其实是 r 的反向的常数倍。
即, r '' + C r = 0,这是描述匀速圆周运动的 2 阶常微分方程。
2026年05月27日 04点05分 15
那我问你, r=\cos x+0i 满不满足你这个方程, 他是不是匀速圆周运动
2026年05月27日 05点05分
所有的 ( , ) 都是 2 维实空间上的点乘内积,不是复数的内积。我用括号主要是因为点乘的点我怕太小看不清楚,就用的括号,但其实是2维实向量的点乘,不是复数的共轭内积。R^2上的坐标和C上的复数是可以互相翻译的,注意上下文
2026年05月27日 19点05分
也就是说,在实平面的语境里 r(t) 是R到R^2的一个参数曲线,在复平面的语境里 r(t) 是一个关于 t 的实变复值函数。
2026年05月27日 19点05分
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因为 r(t) 是关于 t 的实变复值函数,
所以方程 r '' + C r = 0 中的 C 大小是和“运动速度”相关的,
比如把 t 换成 a 倍 的 t ,
t → at ,求两次导是会出两个 a 的。

所以我们可以调整“运动速度”,令 C = 1 .
方程简化为 r '' + r = 0 .
2026年05月27日 04点05分 16
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